束縛状態とベーテ・サルピーター方程式(5）

前回から大分間が空きましたが,ベーテ・サルピーター方程式(Ｂ-Ｓ.eq.)の続きです。

ローレンツ群ＬはWignerによって導入された小群(little group)と呼ばれるＬの部分群:Ｌ(Ｐ)≡{Λ∈Ｌ|ΛＰ＝Ｐ}において,Ｐ＝(Ｐ^μ)を設定することで４種類に分類されます。

ここで前のようにｓ≡Ｐ²＝Ｐ_μＰ^μとします。

それら４種類の小群の族は,[1]ｓ＞0 の場合 ～ Ｏ(3):Ｐ^μ≡(√ｓ,0) [2]ｓ＜0 の場合 ～ Ｏ(2,1):Ｐ^μ≡(0,0,0,√－ｓ)[3]Ｐ^μ≡0 の場合 ～ Ｏ(3,1)[4]ｓ＝0 だがＰ^μ≡0 ではない場合 ～ Ｅ(2):Ｐ^μ≡(Ｐ⁰,0,0,Ｐ⁰)(Ｐ⁰≠0) です。

そして,Ｂ-Ｓ振幅(B.S amplitude):φ_Br(ｘ_a,ｘ_b;Ｐ_B)＝＜0|Ｔ[φ_a(ｘ_a)φ_b(ｘ_b)]|Ｂ,ｒ＞,(ｒ＝1,2,..,ｎ)のフーリエ(Fourier)変換:{φ_Br(ｐ,Ｐ_B)}_r=1ⁿはローレンツ群の１つの有限次元表現となっているＬ(Ｐ_B)の表現空間の基底を形成します。

特に,それらは体調和関数で表現されます。

体調和関数は(∂/∂ｐ)²Ｘ_l(ｐ)＝0,およびＰ^μ(∂/∂ｐ^μ)Ｘ_l(ｐ)＝0 を同時に満足するｐ⁰,ｐ¹,ｐ²,ｐ³のｌ次の同次多項式Ｘ_l(ｐ)で定義されます。

前記事では,小群の表現空間を構成する体調和関数が特殊座標系ではなく任意のローレンツ系ではどうなるかを調べる過程に入ったところで終わりました。

そこでは,まず,[1]Ｐ²＝ｓ＞0 の場合:４元運動量がＰ^(0)μ≡(√ｓ,0)となる特殊座標系と同じｓを持つ任意座標系を考えました。

このときには,あるローレンツ変換Λ∈Ｌが存在して,Ｐ＝ΛＰ⁽⁰⁾と書けます。そして,このΛとｐに対してｑ≡Λ^-1ｐを定義します。

このとき,小群Ｌ(Ｐ)≡{Λ∈Ｌ|ΛＰ＝Ｐ}の体調和関数は,Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)＝Ｙ_lm(ｑ)で与えられます。

Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)＝Ｙ_lm(ｑ)＝Ｙ_lm(ｑ,Ｐ⁽⁰⁾)で,Ｙ_lm(ｑ,Ｐ⁽⁰⁾)はＬ(Ｐ⁽⁰⁾)の体調和関数ですから,ｑ⁰,ｑ¹,ｑ²,ｑ³のｌ次の同次多項式です。

そして,ｑ^μ＝(Λ^-1)^μ_νｐ^νなのでｑ⁰,ｑ¹,ｑ²,ｑ³のｌ次の同次多項式であることは,それがｐ⁰,ｐ¹,ｐ²,ｐ³のｌ次の同次多項式であることと同値です。

Ｐ＝ΛＰ⁽⁰⁾,ｐ＝Λｑより(∂/∂ｐ)²Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)＝(∂/∂ｑ)²Ｙ_lm(ｑ,Ｐ⁽⁰⁾)＝0,Ｐ(∂/∂ｐ)Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)＝Ｐ⁽⁰⁾(∂/∂ｑ)Ｙ_lm(ｑ,Ｐ⁽⁰⁾)＝0 が成立することも自明です。

故にＹ_lm(ｐ,Ｐ)＝Ｙ_lm(ｑ)をＬ(Ｐ)の体調和関数と同定できます。

次に,あるｓの関数を掛けることで体調和関数Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)をｓ平面で解析接続します。これによって,[1],[2],[4]のケースを統一した方法で論じることができます。

例えば,Λ⁰₀＝Λ³₃＝α,Λ¹₁＝Λ²₂＝1,Λ⁰₃＝Λ³₀＝βで,それ以外のΛ^μ_νは全てゼロ(ただし,α≡(ａ＋ａ^-1ｓ)/(2√ｓ),β≡(ａ－ａ^-1ｓ)/(2√ｓ)(ａ≠0))なるΛを考えます。

すると,Ｐ^(0)μ≡(√ｓ,0),Ｐ＝ΛＰ⁽⁰⁾ (Λ^μ_νＰ^(0)ν)より,Ｐ^μ＝((ａ＋ａ^-1ｓ)/2,0,0,(ａ－ａ^-1ｓ)/2)であり,ｑ＝Λ^-1ｐ (ｑ^μ＝(Λ^-1)^μ_νｐ^ν)より,ｑ¹＝ｐ¹,ｑ²＝ｐ²,ｑ³＝αｐ³－βｐ⁰です。

Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)＝Ｙ_lm(ｑ)において,右辺のｑに上記のｑ¹＝ｐ¹,ｑ²＝ｐ²,ｑ³＝αｐ³－βｐ⁰を代入し,Ｙ_lm(ｑ)＝[(2ｌ＋1)(ｌ－|ｍ|)!/{(4π)(ｌ＋|ｍ|)!}]^1/2(2|ｍ|－1)!!(ｑ¹±iｑ²)^|m||ｑ|^l-mＣ_l-|m|^|m|+1/2(ｑ³/|ｑ|) (ｍ＝－ｌ,－ｌ＋1,..,ｌ)なる陽な表現を用いるとＹ_im(ｐ,Ｐ)の陽な形が得られます。 

ｓがゼロの極限での発散を避けるため,Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)にｓ^(l-|m|)/2を掛けてｓ→ 0 の極限を取ると,lim_s→0[ｓ^(l-|m|)/2Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)]＝(定数)×(ｐ¹±iｐ²)^|m|(ｐ³－ｐ⁰)^l-|m|となり,確かに既に述べた,[4]ｓ＝0での標準の体調和関数χ_lm(ｐ)＝ａ_lm(ｐ¹±iｐ²)^|ｍ|(ｐ³－ｐ⁰)^l-|ｍ|に一致します。 

　最後にＢ-Ｓeq.への応用上で重要なＹ_lm(ｐ,Ｐ)の自己再生性と直交性を証明します。

　まず,球関数Ｙ_lm(θ,φ)に対する等式:∫₀^πsinθ'ｄθ'∫₀^2πｄφ'ｆ(cosω)Ｙ_lm(θ',φ')＝ｈＹ_lm(θ,φ)に着目します。

　ここでｆ(ｚ)は任意の連続関数,ｈはある定数です。また,cosωはcosω≡cosθcosθ'＋sinθsinθ'cos(φ－φ')で与えられます。

式が成立することは,ｆ(cosω)をルジャンドル多項式Ｐ_l(cosω)の級数に展開し,その加法定理:Ｐ_l(cosω)＝{4π/(2ｌ＋1)}Σ_m=-l^lＹ_lm(θ,φ)Ｙ_lm(θ',φ'),およびＹ_lm(θ,φ)の積分の直交性を用いて証明することができます。

ｐｐ'＝|ｐ||ｐ'|cosωですから,もしもｆ(ｐ,ｐ')が不変量:ｐ²,ｐ'²,ｐｐ'のみの任意の連続関数であり,これらスカラー量についての十分急減少な関数なら,上の球関数の等式∫₀^πsinθ'ｄθ'∫₀^2πｄφ'ｆ(cosω)Ｙ_lm(θ',φ')＝ｈＹ_lm(θ,φ)は,体調和関数に対する等式∫ｄ³ｐ'ｆ(ｐ,ｐ')Ｙ_lm(ｐ')＝ｈ(ｐ)Ｙ_lm(ｐ)になります。

Ｆ(ｐ,ｐ',Ｐ⁽⁰⁾)を,ｐ,ｐ',Ｐ⁽⁰⁾から形成される不変量を引数とする十分急減少な任意のファインマン型分布関数とすれば,ｐＰ⁽⁰⁾＝√ｓｐ⁰,ｐ'Ｐ⁽⁰⁾＝√ｓｐ'⁰なので,この式は∫ｄ⁴ｐ'Ｆ(ｐ,ｐ',Ｐ⁽⁰⁾)Ｙ_lm(ｐ')＝Ｈ(ｐ,Ｐ⁽⁰⁾)Ｙ_lm(ｐ)を意味します。

ここで,Ｈ(ｐ,Ｐ⁽⁰⁾)はｐ²とｐＰ⁽⁰⁾とｓだけに依存します。

∫ｄ⁴ｐ'Ｆ(ｐ,ｐ',Ｐ⁽⁰⁾)Ｙ_lm(ｐ')＝Ｈ(ｐ,Ｐ⁽⁰⁾)Ｙ_lm(ｐ)で,単に変数ｐ,ｐ'をｑ,ｑ'に変えると,∫ｄ⁴ｑ'Ｆ(ｑ,ｑ',Ｐ⁽⁰⁾)Ｙ_lm(ｑ')＝Ｈ(ｑ,Ｐ⁽⁰⁾)Ｙ_lm(ｑ)となります。

そして,ｑ＝Λ^-1ｐ,およびＹ_lm(ｑ)＝Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)を代入すると,∫ｄ⁴ｐ'Ｆ(Λ^-1ｐ,Λ^-1ｐ',Ｐ⁽⁰⁾)Ｙ_lm(ｐ',Ｐ)＝Ｈ(Λ^-1ｐ,Ｐ⁽⁰⁾)Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)となりますが,これはＦ,Ｈのローレンツ不変性によって∫ｄ⁴ｐ'Ｆ(ｐ,ｐ',Ｐ)Ｙ_lm(ｐ',Ｐ)＝Ｈ(ｐ,Ｐ)Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)に帰着します。

こうして,Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)の自己再生性が示されました。

これをｓ平面で解析接続すれば,これが[1],[2],[4]のケースのどのケースでも成立することがわかります。

同じテクニックを用いてＹ_im(ｐ,Ｐ)の直交性も証明できます。

直交性は∫ｄ⁴ｐＦ(ｐ,Ｐ)Ｙ_lm(ｐ,Ｐ)Ｙ_l'm'^*(ｐ,Ｐ)＝Ｈ(ｓ)δ_ll'δ_mm'です。ここでもＦ(ｐ,Ｐ)はｐとＰの十分に急減少する任意の不変分布関数です。 

また,[3]Ｐ^μ≡0 の場合のローレンツの体調和関数Ｚ_Llm(ｐ)の自己再生性と直交性も４次元球面調和関数の性質から従うとわかります。

ヘリシティ定式化でスピンを持つ粒子を扱うためには,Ｙ_lm(θ,φ)の代わりに,一般化された球面調和関数を考える必要があります。

対応するＹ_im(ｐ,Ｐ)の一般化も重要ですが,それは現時点ではまだなされていません。

§5.ウィック回転(Wick rotation)

Ｂ-Ｓ.eq.の核は,ファインマン伝播関数の特異点を含んでいるので,標準的な数学の定理,公式を直接的にＢ-Ｓ.eq.に適用することはほとんどできません。

1954にWickはこうした困難を克服する手法を発見しました。

彼は複合粒子や束縛状態の安定条件の下で,相対エネルギー変数の外周積分路を複素平面上の虚軸に持ってくることで,新しい核をユークリッド計量の核にすることができることを示しました。

この手続きはウィック回転(Wick rotation)と呼ばれていますが,あいにく回転という名称のためにしばしば誤解を受けています。

1955に,KemmerとSalamはウィック回転を弾性領域の散乱のＢ-Ｓ.eq.に拡張しました。またTickpoulos(1964)は,質量殻上の逐次近似解を考えることから,それがユークリッド的に変換されることを示しました。

ウィック回転は,最近になって散乱のＢ-Ｓ.eq.を数値的に解くための手法として再認識されています。

SchwartzとZemach(1966)は位置空間で論じました。PagnamentaとTaylor(1966),およびSaenger(1967)はウィック回転の後で,どのような特異性が残るかを調べました。

我々は,ファインマン振幅:φ(ｘ,Ｐ)≡＜0|Ｔ[φ_a(η_bｘ)φ_b(－η_aｘ)]|Ｐ＞と,その共役φ^(ｘ,Ｐ)≡＜0|Ｔ~[φ_a(η_bｘ)φ_b(－η_aｘ)]|Ｐ＞^*＝＜Ｐ|Ｔ[φ_a^＋(η_bｘ)φ_b^＋(－η_aｘ)]|0＞を考えます。

ここで,|Ｐ＞は任意の総４元運動量固有状態を記述します。またＴ~は反時間順序積です。

これを,2009年1/29の記事「束縛状態とベーテ・サルピーター方程式(3）」において束縛状態|Ｂ,ｒ＞に対するＢ-Ｓ.振幅とその共役を定義したものと比較します。

そこでは,Ｂ-Ｓ.振幅と共役をφ_Br(ｘ_a,ｘ_b;Ｐ_B)≡＜0|Ｔ[φ_a(ｘ_a)φ_b(ｘ_b)]|Ｂ,ｒ＞とφ_Br^(ｘ_a,ｘ_b;Ｐ_B)≡＜Ｂ,ｒ|Ｔ[φ_a^＋(ｘ_a)φ_b^＋(ｘ_b)]|0＞＝＜0|Ｔ~[φ_a(ｘ_a)φ_b(ｘ_b)]|Ｂ,ｒ＞^*で定義しました。

そして,理論の平行移動不変性によってφ_Br(ｘ_a,ｘ_b;Ｐ_B)≡(2π)^-3/2exp(－iＰ_BＸ)φ_Br(ｘ,Ｐ_B),φ_Br^(ｘ_a,ｘ_b;Ｐ_B)≡(2π)^-3/2exp(iＰ_BＸ)φ_Br^(ｘ,Ｐ_B) (Ｘ≡η_aｘ_a＋η_bｘ_b,ｘ＝ｘ_a－ｘ_b)と表現して,φ_Br(ｘ,Ｐ_B),φ_Br^(ｘ,Ｐ_B)を与えました。

これを見ると,もしも上のファインマン振幅φ(ｘ,Ｐ),φ^(ｘ,Ｐ)の定義で|Ｐ＞を|Ｂ,ｒ＞で置き換えてＰ＝Ｐ_Bとすれば,これらはそれぞれ定数因子を除いて束縛状態のＢ-Ｓ.振幅φ_Br(ｘ,Ｐ_B),φ_Br^(ｘ,Ｐ_B)に一致することがわかります。

※(訳注):このファインマン振幅については,2009年1/26の記事「束縛状態とベーテ・サルピーター方程式(2）」において,

"ファインマンＦ(ｐ,Ｐ)というのは一体,何を意味するのか不明ですが,グリーン関数Ｇ(ｐ,ｑ,Ｐ)とは異なり,入射粒子の運動量遷移ｑを含まないので,位置表示でのＦ(ｘ_a,ｘ_b)がＦ(ｘ_a,ｘ_b)＝∫ｄｙ_aｄｙ_bＧ(ｘ_a,ｘ_b;ｙ_a,ｙ_b)のようなものではないかと推測されます。"

という趣旨のことを書きましたが,ここまできてやっと明確な定義がわかりました｡※

さて,ｆ(ｘ,Ｐ)≡＜0|φ_a(η_bｘ)φ_b(－η_aｘ)|Ｐ＞,ｇ(ｘ,Ｐ)≡＜0|φ_b(－η_aｘ)φ_a(η_bｘ)|Ｐ＞とおけば,ファインマンはφ(ｘ,Ｐ)＝θ(ｘ⁰)ｆ(ｘ,Ｐ)＋θ(－ｘ⁰)ｇ(ｘ,Ｐ),φ^(ｘ,Ｐ)＝θ(ｘ⁰)ｇ^*(ｘ,Ｐ)＋θ(－ｘ⁰)ｆ^*(ｘ,Ｐ)と表現できます。

フーリエ変換による運動量表示でのファインマン振幅の定義φ(ｘ,Ｐ)≡(2π)^-4∫ｄ⁴ｐexp(－iｐｘ)φ(ｐ,Ｐ),φ^(ｘ,Ｐ)≡(2π)^-4∫ｄ⁴ｐexp(iｐｘ)φ^(ｐ,Ｐ),および公式θ(ｘ⁰)＝－(2πi)^-1∫ｄ⁴ｋexp(－iｋｘ)δ³(ｋ)(ｋ⁰＋iε)^-1 etc.を用いてファインマン振幅の表式を運動量空間における式に変換します。

すると,φ(ｐ,Ｐ)＝{－1/(2πi)}∫ｄｑ⁰{ｆ(ｑ⁰,ｐ,Ｐ)/(ｐ⁰－ｑ⁰＋iε)}＋{1/(2πi)}∫ｄｑ⁰{ｇ(ｑ⁰,ｐ,Ｐ)/(ｐ⁰－ｑ⁰－iε)},φ^(ｐ,Ｐ)＝{－1/(2πi)}∫ｄｑ⁰{ｆ^*(ｑ⁰,ｐ,Ｐ)/(ｐ⁰－ｑ⁰＋iε)}＋{1/(2πi)}∫ｄｑ⁰{ｇ^*(ｑ⁰,ｐ,Ｐ)/(ｐ⁰－ｑ⁰－iε)}となります。

これは,φ(ｐ,Ｐ)とφ^(ｐ,Ｐ)が共役であるという意味の詳細を示しています。

これらのφとφ^の表式において,ｄｑ⁰による被積分関数の分子は互いに複素共役の関係にありますが,特異性を与える分母は両者で一致しています。

すなわち,φ^の吸収部分はφのそれの複素共役に等しいことがわかります。φ^の分散部分はφ^の吸収部分に関連付けられますが,正確に同じ道筋でφの分散部分はφの吸収部分と関連付けられます。

次にやるべきことは,ｆ(ｐ,Ｐ)とｇ(ｐ,Ｐ)の主要な性質を見出すことです。そのためにｆ(ｘ,Ｐ)＝＜0|φ_a(η_bｘ)φ_b(－η_aｘ)|Ｐ＞,ｇ(ｘ,Ｐ)＝＜0|φ_b(－η_aｘ)φ_a(η_bｘ)|Ｐ＞の右辺に状態|Ｎ＞の完全系を挿入します。

ｆ(ｘ,Ｐ)についてはｆ(ｘ,Ｐ)＝Σ_N＜0|φ_a(η_bｘ)|Ｎ＞＜Ｎ|φ_b(－η_aｘ)|Ｐ＞＝∫ｄ³ｐ_N(2ｐ_N⁰)^-1[Σ_p=-ηaP+pN＜0|φ_a(0)|Ｎ＞＜Ｎ|φ_b(0)|Ｐ＞exp(－iｐｘ)]となります。ここにｐ_Nは状態|Ｎ＞の４元運動量を記述します。

ところで,１粒子ａは,単独では如何なる状態へも自発的に崩壊することは不可能です。

※(訳注)例えば,ｎ→ｐ＋ｅ＋νのようなβ-崩壊であっても,実際には自発的崩壊ではなく"弱い相互作用"という相互作用の摂動を受けた結果の誘導崩壊と考えられるわけです。厳密な意味では,自由粒子が自然に崩壊したのではありません。

たとえ,中性子ｎのように弱い相互作用の意味で安定な粒子でなく不安定な粒子でも,そうだと思います。

もっと言うなら,安定な粒子ｎであっても実はクォークやグルオンなどの構造を持つ複合粒子であって,１粒子ではないのでｎよりも小さい質量のｐに崩壊するのだともいえます。

しかし,逆に状態|Ｎ＞の静止エネルギーが１粒子ａ,つまり状態φ_a^＋(0)|0＞のそれよりも小さくない場合には,その遷移振幅＜0|φ_a(0)|Ｎ＞は一般にゼロとは限りません。※

それ故,ｐ_N²≧ｍ_a²,かつｐ_N⁰＞0 でないなら,＜0|φ_a(0)|Ｎ＞＝0です。つまり,(η_aＰ＋ｐ)²≧ｍ_a²,かつη_aＰ⁰＋ｐ⁰＞0 でないならｆ(ｐ,Ｐ)＝0 です｡

同様にｇ(ｐ,Ｐ)について(η_bＰ－ｐ)²≧ｍ_b²,かつη_bＰ⁰－ｐ⁰＞0 でないならｇ(ｐ,Ｐ)＝0 です｡

つまり,ｑ⁰≧ω_minでないなら,ｆ(ｑ⁰,ｐ,Ｐ)＝0 であり,ｑ⁰≦ω_maxでないならｇ(ｑ⁰,ｐ,Ｐ)＝0 です。

ただし,ω_min≡[ｍ_a²＋(η_aＰ＋ｐ)²]^1/2－η_aＰ⁰,ω_max≡η_bＰ⁰－[ｍ_b²＋(η_bＰ＋ｐ)²]^1/2と定義しています。 

途中ですが,今日はここで終わります。

参考文献:Noboru Nakanishi "A General survey of the Theory of the Bethe-Salpeter Equation" Progress of Theoretical Physics, supplement,No.43(1969)

PS:最近,何故かmisono(お姉ちゃんと似てないしキャラも違う)が可愛く思えて気になってきたので,若い女性ジャンルでは,木下優樹菜と青島あきなファンからmisonoファンに乗り換えようかな？

　まあ,何人いてもいいから追加でもいいけど。。。

　ロリコンジジィは,大橋のぞみチャンのファンにもなりました。。。

　別ジャンルでは椿姫彩菜さんなんかは昔から好きですが。。(2007年9/27の記事「久しぶりに目から汗が。。。　」参照)

　(西洋人的な濃い美人顔は好みではないけれど,ベッキーだけには会ってみたい。。。あと男だけど,ネプチューンのホリケンにも。。。

　ＴＶで見る姿が素であるとは思ってないけどそんなのはイイや。。)

　ところで,私自身の芸能人の好みはその経歴とか,信じている宗教とかホモであるとか,在日であるとか外人であるとか,etc.にはほとんど関係ありません。(例えば,桜田淳子さんやマッキーも好きです。)

　もちろん,神ではないので偏見などないと思いたい,主張したい自分の頭の中の深層には,無意識の偏見が多々あるのでしょうが。。

　その程度の人間である自分が,他人の偏見を批判するという資格もなく,まあブログ(公開日記)ですから書いていることは大体私はそうです,と言ってるだけで,他人に押し付ける気などはなく単なる自負,自慢のたぐいです。。←エラクなったもんだ。。。

　また,何かの犯罪でポリに逮捕され有罪になったりしたからといって,ファンだったのに急に掌返したりすることはありません。

(田代まさしさん。極楽トンボの山本さん。たとえ,性犯罪であろうと今も好きな方です。)

　これは,何故かポリや検察の方がもっと嫌いだということも理由の１つですが。(もちろん,個人でなく組織あるいは組織人のことですよ。)

　個人なら,元警察官で病気の後やめたという友人もいました。。。

　もしも,彼,彼女がどんな職業であるか？という属性によって,私にとって彼,彼女を好きか嫌いか？が左右されるとするなら,それこそ私自身が自己矛盾の塊でしょう。。

　(極端な話,人間には所詮無理なことなのですが「罪を憎んで人を憎まず」とか「公私混同するな」とかいうことですね。

　私が唯一嫌いなことは他人ではなく自分に関することで「言行不一致」と,同じようなことですが,たとえ方便でもほんの少しの例外を除いて「ウソをつくこと」ですね。

　男として汚いこと恥ずかしいことをした,恥を掻くようなことがあったとしてもウソで糊塗するな。。言い訳するな。。とかね。。

　もちろん,他人が私にウソつくのや言行不一致だとしても,それは彼,彼女の弱さであり嫌いではありませんが,恐らく陰口くらいは言うでしょうね。それは,自分ではむしろ恥ずかしいことに属しますが,神ではない人間の本能です。はは。。言い訳だ(笑))

　昔,殺人を犯して服役し現在は出所しているらしい当時人気歌手の"克美しげる"さんも私はファンであるというわけではなかったのですが,それが原因で特に急に嫌いになったという記憶はありません。。

　私や身内が危害を受けたわけでもなく,よくある三角関係の延長で有名人であるが故の過剰な自己防衛の殺人でしたね。

　羽賀健二さんとか,小室哲也さんとかも有罪になったとか無罪に変わったとかで,コロコロとファンでなくなったり,またファンに戻るとかということは個人的にはありません。

　基本的に,私的な面で直接または間接的に実害や危害を受けるようなら犯罪でなくても気持ちが変化するのは当然ですが,そうでなければ好き嫌いや人目惚れのたぐいは,相手の思想信条とかのような属性で私の心情が左右されるとも思えません。

　もちろん,人目惚れのような本能に近い愛情に属するようなものではなく,むしろ尊敬などの意味を含むような頭でっかちな考えに属する好悪感情の要因としては,相手の思想信条や経歴なども何割かはその好悪の原因要素に入りますが,私の場合はそれは主要因ではありません。

(↑と思いたい？。ポーズ,スタンドプレイ？)

　話は変わるけど,政治家の中川君が大物,豪傑行為をやったからといって,亀田君や朝青龍君などのときのように,いつまでも枝葉末節で大騒ぎすんなよ。。

　どうせ,より高視聴率が取れる別のトピックが出たらすぐにも消える話題だけど。。

　政治家もマスコミも今はもっと重要な問題あるだろ？

　どんなに金持ちで公的な人間だって食事や睡眠は必要だろうし,休息やストレス解消も必要だと思う。。

　トキには羽目をはずすこともあるさ。。

(Ｇ７なんて,どうせ大部分の会社の打ち合わせと同じく,単なるセレモニーであって大切な協議事項があっても同行した官僚とかの方がメインで日本の大臣なんかお飾りだろうと思う。

　そもそも記者会見や市内観光って公務に入るの？)

　こういうのって別段犯罪でもないし,将来はわからんけど,その他諸々の重大事と比べ,具体的に諸兄はどれほどの被害を蒙りましたか？？？

http://folomy.jp/heart/「folomy 物理フォーラム」サブマネージャーです。

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